Magnetic Force - Definition of B MCQ Quiz in हिन्दी - Objective Question with Answer for Magnetic Force - Definition of B - मुफ्त [PDF] डाउनलोड करें

गणना:

प्रारंभ में, छड़-वलय निकाय पर कार्य करने वाले बल भार mg और तनाव 2T0 हैं। संतुलन में, mg = 2T0.

वलय को एक चक्कर पूरा करने में T = 2π/ω समय लगता है, एक धारा i और चुंबकीय आघूर्ण μ स्थापित करता है, जो निम्न द्वारा दिया गया है:

i = Q / T = Qω / (2π),    μ = iA = (1/2) ω Q R2

μ की दिशा दाईं ओर है। पाश पर बलाघूर्ण τ = |μ × B| = (1/2) ω B Q R2 (वामावर्त) है।

इस बलाघूर्ण को संतुलित करने के लिए, डोरियों में तनाव नए मानों T1 और T2 में बदल जाता हैं जैसे कि T1 > T2। संतुलन में, परिणामी बल और चकती के केंद्र के बारे में परिणामी बलाघूर्ण शून्य हैं।

T1 + T2 = mg        (1)

T₁(D/2) - T₂(D/2) = (1/2) ωBQR²       (2)

(1) और (2) से हमें मिलता है

T₁ = T₀ + ωBQR²/ (2D) 

⇒ ω_max = (DT₀)/ (BQR²)

इस प्रकार तुलना करके हमारे पास α - β = -1 + 2 = 1 है।

गणना:
x-z तल में स्थित अर्धवृत्त KNM के लिए, कोण θ पर एक छोटा अवयव लीजिए। एक धारा अवयव पर बल dF = I × (dl × B) है।

चाप पर गणना और समाकलन करने पर, हमें बल F₂ = 2IB₀R î प्राप्त होता है।

y-z तल में स्थित अर्धवृत्त KLM के लिए, फिर से कोण θ पर एक छोटा अवयव लीजिए।

इसी प्रक्रिया का अनुसरण करते हुए, इस चाप पर कुल बल F₁ = 2IB₀R î है।

पाश पर कुल बल निम्नवत है:

F = F₁ + F₂ = 4IB₀R î

F₁ = F₂ = 2IB₀R î, इसलिए कुल बल F = 4IB₀R î

गणना:

A → B

\(\overrightarrow{\mathrm{V}}=-v_{x} \hat{\mathrm{i}}+\mathrm{v}_{\mathrm{y}} \hat{\mathrm{j}}\)

\(\overrightarrow{\mathrm{B}}=\frac{\mu_{0} \mathrm{I}}{2 \pi \mathrm{r}}(-\hat{\mathrm{k}})\)

\(\overrightarrow{\mathrm{F}}=\mathrm{q}(\overrightarrow{\mathrm{v}} \times \overrightarrow{\mathrm{B}})=\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{r}}\left[-\mathrm{v}_{\mathrm{x}} \hat{\mathrm{j}}-\mathrm{v}_{\mathrm{y}} \hat{\mathrm{i}}\right]\)

\(\mathrm{a}_{\mathrm{x}}=-\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{~m}} \cdot \frac{\mathrm{v}_{\mathrm{y}}}{\mathrm{r}}\)

\(\mathrm{a}_{\mathrm{y}}=-\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{~m}} \cdot \frac{\mathrm{v}_{\mathrm{x}}}{\mathrm{r}}\)

\(\frac{\mathrm{v}_{\mathrm{x}} \mathrm{dv}_{\mathrm{x}}}{\mathrm{dr}}=-\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{~m}} \frac{\mathrm{v}_{\mathrm{y}}}{\mathrm{r}}\)

\(\frac{\mathrm{v}_{\mathrm{x}} \mathrm{dv}_{\mathrm{x}}}{\mathrm{v}_{\mathrm{y}}}=-\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{~m}} \frac{\mathrm{dr}}{\mathrm{r}}\)

\(\int_{0}^{\mathrm{v}_{0}} \frac{\mathrm{v}_{\mathrm{x}} \mathrm{dv}_{\mathrm{x}}}{\sqrt{\mathrm{v}_{0}^{2}-\mathrm{v}_{\mathrm{x}}^{2}}}=-\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{~m}} \int_{\mathrm{a}}^{\mathrm{x}_{1}} \frac{\mathrm{dr}}{\mathrm{r}}\)

मान लीजिए, z² = v₀² - v_x²

2zdz = -2v_x dv_x

zdz = - v_x dv_x

\(\frac{\mathrm{v}_{\mathrm{x}} \mathrm{dv}_{\mathrm{x}}}{\sqrt{\mathrm{v}_{0}^{2}-\mathrm{v}_{\mathrm{x}}^{2}}}=\frac{-\mathrm{zdz}}{\mathrm{z}}=-\mathrm{dz}\)

तब समाकल बन जाता है

\(-\int_{\mathrm{v}_{0}}^{0} \mathrm{dz}=-\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{~m}} \ln \frac{\mathrm{x}_{1}}{\mathrm{a}}\)

\(\mathrm{v}_{0}=-\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{~m}} \ln \frac{\mathrm{x}_{1}}{\mathrm{a}}\)

\(\mathrm{X}_{1}=\mathrm{a} \mathrm{e}^{-\frac{2 \pi \mathrm{mv}_{0}}{\mu_{0} \mathrm{Iq}}} \ldots \ldots .(1)\)

B → C के लिए

\(\overrightarrow{\mathrm{v}}=-v_{x} \hat{\mathrm{i}}-v_{y} \hat{\mathrm{j}}\)

\(\overrightarrow{\mathrm{B}}=\frac{\mu_{0} \mathrm{I}}{2 \pi \mathrm{r}}(-\hat{\mathrm{k}})\)

\(\overrightarrow{\mathrm{F}}=\mathrm{q}(\overrightarrow{\mathrm{v}} \times \overrightarrow{\mathrm{B}})=\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{r}}\left(-\mathrm{v}_{\mathrm{x}} \hat{\mathrm{j}}+\mathrm{v}_{\mathrm{y}} \hat{\mathrm{i}}\right)\)

\(\mathrm{a}_{\mathrm{x}}=+\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{~m}} \frac{\mathrm{v}_{\mathrm{y}}}{\mathrm{r}} \quad \mathrm{a}_{\mathrm{y}}=-\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{~m}} \cdot \frac{\mathrm{v}_{\mathrm{x}}}{\mathrm{r}}\)

\(\frac{\mathrm{v}_{\mathrm{x}} \mathrm{dv}_{\mathrm{x}}}{\mathrm{dr}}=\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{~m}} \frac{\mathrm{v}_{\mathrm{y}}}{\mathrm{r}}\)

\(\int_{v_{0}}^{0} \frac{v_{x} \mathrm{dv}_{x}}{\sqrt{v_{0}^{2}-v_{x}^{2}}}=\frac{\mu_{0} I \mathrm{Iq}}{2 \pi m} \int_{x_{1}}^{\mathrm{x}} \frac{\mathrm{dr}}{\mathrm{r}}\)

\(\frac{\mu_{0} \mathrm{Iq}}{2 \pi \mathrm{~m}} \ln \frac{\mathrm{x}}{\mathrm{x}_{1}}=-\int_{0}^{\mathrm{v}_{0}} \mathrm{~d} \mathrm{z}=-\mathrm{v}_{0}\)

\(X=X_{1} e^{-\frac{2 \pi m v_{0}}{\mu_{0} \mathrm{Iq}}} \ldots \ldots(2)\)

समीकरण 1 और 2 से

\(X=a e^{-\frac{4 \pi m v_{0}}{\mu_{0} \mathrm{Iq}}}\)

अवधारणा:

• अन्योन्य प्रेरकत्व एक परिपथ की क्षमता का माप है जो धारा में परिवर्तन के माध्यम से दूसरे परिपथ में एक विद्युत वाहक बल (EMF) प्रेरित करता है।
• अन्योन्य प्रेरकत्व का SI मात्रक हेनरी (H) है।
• चुंबकीय फ्लक्स (Φ) किसी दिए गए क्षेत्र से गुजरने वाले कुल चुंबकीय क्षेत्र का योग है।
• चुंबकीय फ्लक्स का SI मात्रक वेबर (Wb) है।
• दो लूपों के बीच अन्योन्य प्रेरकत्व M इस प्रकार दिया गया है: M = (N₂Φ₂) / I₁,

जहां Φ₂ = पहले लूप में I₁ धारा के कारण दूसरे लूप से गुजरने वाला चुंबकीय फ्लक्स है।

• जब किसी तार के लूप से I धारा प्रवाहित होती है, तो यह लूप से कुछ दूरी पर एक चुंबकीय क्षेत्र B उत्पन्न करता है, और L भुजा वाले एक वर्गाकार लूप के केंद्र पर चुंबकीय क्षेत्र की शक्ति इस प्रकार दी गई है:
• B = (μ₀I) / (2L),

जहां μ₀ = मुक्त स्थान की पारगम्यता है।

गणना:

यहां,
छोटे लूप की भुजा = l
बड़े लूप की भुजा = L
बड़े लूप में धारा = i
मुक्त स्थान की पारगम्यता = μ₀

हम जानते हैं, ϕ = Mi

⇒ \(\phi \simeq\left[4 \times \frac{\mu_0 i}{4 \pi(L / 2)}\left[\sin 45^{\circ}+\sin 45^{\circ}\right]\right] \times \text { क्षेत्रफल }\)

= \(\frac{2 \sqrt{2} \mu_0 i}{\pi L} \times I^2\)

⇒ \(M=\frac{\phi}{i}=\frac{2 \sqrt{2} \mu_0 I^2}{\pi L}\)

प्रणाली का अन्योन्य प्रेरकत्व M = \(\frac{2 \sqrt{2} \mu_0 I^2}{\pi L}\) है

∴ सही विकल्प 3 है

अवधारणा:

• आवेशित कण पर चुंबकीय बल:
  • एक समान चुंबकीय क्षेत्र में गतिमान आवेशित कण पर कार्यरत चुंबकीय बल का सूत्र है:

F = qvB

• किसी कण का संवेग दिया जाता है:

p = mv

गणना:

सभी कणों के लिए संवेग समान है।

वेग अनुपात:

⇒ vp: vd: vα = \(\frac{1}{m_p}: \frac{1}{2m_p}: \frac{1}{4m_p} = 4: 2: 1\)

चुंबकीय बल अनुपात:

⇒ F ∝ qv

इस प्रकार, प्रोटॉन, ड्यूटेरॉन और α-कण के लिए:

⇒ F_p: F_d: F_α = ev_p: ev_d: 2ev_α

⇒ Fp: Fd: Fα = \(e.4: e.2: 2e.1 = 4: 2: 2 = 2: 1: 1\)

∴ चुंबकीय बलों का अनुपात 2 : 1 : 1 है और उनकी गति का अनुपात 4 : 2 : 1 है।

अवधारणा:

• लोरेंत्ज़ बल : विद्युत आवेश q पर एक चुंबकीय क्षेत्र B और विद्युत क्षेत्र E में वेग v के साथ घूमने वाले मूलभूत बल को चुंबकीय लोरेंट्ज़ बल कहा जाता है।

लोरेंत्ज़ बल विद्युत बल \(q\vec E\) और चुंबकीय बल \(q\left( {\vec v \times \vec B} \right)\) का संयोजन है।

इस प्रकार लोरेंत्ज़ बल निम्न द्वारा दिया गया है:

\(F = q\left[ {\vec E + \left( {\vec v \times \vec B} \right)} \right]\)।

जहाँ q एक आवेश है, v = कण का वेग, B = चुंबकीय क्षेत्र और E विद्युत क्षेत्र है।

व्याख्या:

• चुंबकीय क्षेत्र को खोजने के लिए एम्पीयर के नियम का उपयोग किया जाता है।
• बायोट सैवर्ट नियम एक धारा तत्व के कारण चुंबकीय क्षेत्र को खोजने के लिए मूलभूत नियम है।
• क्रमशः चुंबकीय और विद्युत क्षेत्र 'B ’और 'E’ की उपस्थिति में वेग 'v’ के साथ चलने वाले एक आवेश 'q’ पर कुल बल को लोरेंत्ज़ बल कहा जाता है। तो विकल्प 3 सही है।
• विद्युत परिपथ में धारा खोजने के लिए किरचोफ़ के नियम का उपयोग किया जाता है।

संकल्पना:

एक बहुत लंबे सीधे तार में स्थिर प्रवाह द्वारा चुंबकीय क्षेत्र उत्पन्न करता है। चुंबकीय क्षेत्र का निम्न परिमाण है

\(B = \frac{{{\mu _0}I}}{{2\pi R}}\)

• धाराओं को ले जाने वाले समानांतर तार एक दूसरे पर बल लगायेंगे।
• प्रत्येक तार एक चुंबकीय क्षेत्र उत्पन करता है, जो दूसरे तार को प्रभावित करता है।
• जब दोनों तारों में धाराएँ एक ही दिशा में बहती हैं, तब बल आकर्षित होता है।
• जब धाराएं विपरीत दिशाओं में प्रवाहित होती हैं, तो बल प्रतिकर्षित होता है।

तारों पर लगाया गया बल निम्न द्वारा दिया जा सकता है:

\(F= \frac{{{\mu _0}}}{{2\pi }}\frac{{{I_1}{I_2}}}{{{r_1}}} \times Length\;of\;wire\)

गणना:

दिया गया है

r1 = 2 cm, r2 = 10 + 2 = 12 cm, I₁ = 2A, I₂ = 1A

AB पर बल (F₁) = \(\frac{{{\mu _0}}}{{2\pi }}\frac{{{I_1}{I_2}}}{{{r_1}}} \times Length\;of\;AB\) (दिशा XY की ओर है)

\({F_1} = \frac{{4\pi \times {{10}^{ - 7}}}}{{2\pi }} \times \frac{{2 \times 1}}{{2 \times {{10}^{ - 2}}}} \times 0.15 = 2 \times {10^{ - 7}} \times {10^2} \times 0.15 = 30 \times {10^{ - 7}}\;N\)

CD पर बल (F₂) = \(\frac{{{\mu _0}}}{{2\pi }}\frac{{{I_1}{I_2}}}{{{r_2}}} \times Length\;of\;CD\) (दिशा XY से दूर हैं)

\({F_2} = \frac{{4\pi \times {{10}^{ - 7}}}}{{2\pi }} \times \frac{{2 \times 1}}{{12 \times {{10}^{ - 2}}}} \times 0.15 = 5 \times {10^{ - 7}}\;N\)

अवधारणा

लोरेंत्ज़ बल:

• इसे एक विद्युत क्षेत्र E और चुंबकीय क्षेत्र B के माध्यम से वेग v के साथ चलते हुए एक आवेशित कण q पर लगाए गए बल के रूप में परिभाषित किया गया है।
• आवेशित कण पर संपूर्ण विद्युतचुम्बकीय बल को लोरेंत्ज़ बल कहा जाता है और इसके द्वारा दिया जाता है

​⇒ FL = qE + qvBsinθ 

• एक आवेशित कण एक बल का अनुभव करता है जब यह एक चुंबकीय क्षेत्र में चलता है।

⇒ F = qvBsinθ

जहां, F = चुंबकीय क्षेत्र के कारण बल, q = आवेश का परिमाण, v = आवेश का वेग, B = चुंबकीय क्षेत्र और θ = v और B के बीच का कोण

स्पष्टीकरण:

• एक आवेशित कण एक बल का अनुभव करता है जब यह एक चुंबकीय क्षेत्र में चलता है।

⇒ F = qvBsinθ ----- (1)

जब आवेश चुंबकीय क्षेत्र में विरामावस्था पर होता है,

⇒ v = 0 m/s

\(⇒ F=q\times0\times Bsinθ\)

\(⇒ F=0\)

• एक आवेश किसी भी बल का अनुभव नहीं करेगा जब आवेश की गति एक गैर-शून्य चुंबकीय क्षेत्र के समानांतर होती है ,

⇒ θ = 0

\(⇒ F=q\times v\times B sin0\)

\(⇒ F=0\)

• एक आवेश किसी भी बल का अनुभव नहीं करेगा जब आवेश की गति एक गैर-शून्य चुंबकीय क्षेत्र के लंबवत हो ,

⇒ θ = 90°

\(⇒ F=q\times v\times B sin90\)

\(⇒ F=qvB\)

• एक आवेश बल का अनुभव करेगा। इसलिए, विकल्प 2 सही है।

अवधारणा:

• चुंबकीय क्षेत्र से गुजरते समय आवेशित कण एक बल का अनुभव करता है।
• यह बल वेग और चुंबकीय क्षेत्र के सदिश गुणनफल और आवेश का गुणनफल है।

\(F = q (\vec{v}\times \vec{B})\)

जहां q कण पर आवेश है, v लंबवत वेग है और B चुंबकीय क्षेत्र है ।

व्याख्या:

ऊपर दिए गए स्पष्टीकरण से, हम देख सकते हैं कि चुंबकीय बल वेग, आवेश और चुंबकीय क्षेत्र के समानुपाती होता है

अर्थात F = qvB 

अतिरिक्त बिंदु:

• बल-वेग और चुंबकीय क्षेत्र की दिशा दाहिने हस्त के नियम द्वारा दी गई है
• दाहिने हस्त नियम द्वारा: गतिमान आवेश पर बल की दिशा दाएं हस्त नियम 1 (RHR-1) द्वारा दी जाती है: दाहिने हाथ के अंगूठे को v की दिशा में इंगित करें, उंगलियां B की दिशा में, और F की दिशा हथेली के बिंदुओं के लंबवत होंगी।
• यह बल हमेशा वेग v और चुंबकीय क्षेत्र B द्वारा गठित तल के लिए लंबवत है।

अवधारणा:

• जब एक आवेशित कण एक चुंबकीय क्षेत्र में गति कर रहा होता है, तब आवेश पर लगने वाला बल F = qvB sinθ होता है, जहाँ, F = बल, q = कण का आवेश, v = वेग, B = चुंबकीय क्षेत्र, θ = कोण वेग और चुंबकीय क्षेत्र के बीच।

\(\bar F_B=q(\bar V \times \bar B)\)

\(|\bar F| = qvB sinθ\)

व्याख्या:

आवेशित कण पर लगने वाला बल निम्न द्वारा दिया जाता है,

F = qvB sinθ

उपरोक्त व्यंजक से, हम निम्नलिखित कथन का निष्कर्ष निकाल सकते हैं:

• चुंबकीय क्षेत्र सदैव आवेशित कण पर कोई बल नहीं लगाता है।
• चुंबकीय क्षेत्र किसी विशेष स्थिति में कण पर बल लगाता है।
• जब आवेशित कण चुंबकीय क्षेत्र की दिशा में गतिमान होता है, तब बल शून्य होता है।
• चुंबकीय क्षेत्र एक आवेशित कण पर एक बल लगाता है, यदि वह बल की चुंबकीय रेखाओं के पार जा रहा हो। 

सही विकल्प "स्थिर विद्युत आवेश" है

अवधारणा:

• चुंबकीय क्षेत्र B में वेग v के साथ गति करने वाले आवेशित कणों पर कार्य करने वाला चुंबकीय बल निम्नानुसार दिया जाता है

F = qV × B

• यह बल चाल को नहीं बदलता है लेकिन आवेशित कण की दिशा बदल देता है।
• यदि चाल v = 0 है, तो बल शून्य है। इसलिए, यदि दिए गए चुंबकीय क्षेत्र के संबंध में आवेश की गति नहीं है, तो उस पर कोई चुंबकीय बल लागू नहीं किया जाएगा।

Additional Information

• विद्युतचुम्बकीय प्रेरण की स्थिति में, अगर चुम्बकीय क्षेत्र और धारा-युक्त चालक के बीच सापेक्ष गति होती है, या चुम्बकीय क्षेत्र में कोई परिवर्तन होता है, तो यहाँ धारा प्रेरित होती है।
• किसी भी स्थिति में, विद्युत आवेश प्रवाह या चुंबकीय क्षेत्र के बीच सापेक्ष परिवर्तन केवल किसी भी संबंधित परिवर्तन का उत्पादन करेगा।

अवधारणा :

• चुंबकीय क्षेत्र से गुजरते समय, आवेशित कण एक बल का अनुभव करता है।
• यह बल वेग और चुंबकीय क्षेत्र के सदिश गुणन के आवेश समय द्वारा दिया जाता है।

\(F = q (\vec{v}\times \vec{B})\)

जहां q कण पर आवेश है, v लंबवत वेग है और B चुंबकीय क्षेत्र है।

व्याख्या:

• गतिमान आवेशित कण एक चुंबकीय बल का अनुभव करता है।

इस बल द्वारा गणना की जाती है

\(F = q (\vec{v}\times \vec{B})\)

• तो यह बल कणों के आवेश, कण के वेग और उपस्थित चुंबकीय क्षेत्र पर निर्भर करता है।
• इसलिए सही उत्तर विकल्प 4 है।

अवधारणा :

• ऑर्स्टेड का प्रयोग: हांस क्रिश्चियन ओर्स्टेड एक डेनिश वैज्ञानिक था जिसने विद्युत धारा और चुंबकत्व के बीच संबंधों की खोज की।
  • तार में धारा प्रवाहित होती है जो अपने चारों तरफ चुंबकीय क्षेत्र का निर्माण करती है। दिशा सूचक को तार अथवा कुंडली के पास लाने पर इसकी सुई हिलने लगती।
  • धारा सुई को हिलाने के लिए आवश्यक मजबूत चुंबकीय क्षेत्र उत्पन्न कर लेती है।

व्याख्या:

• ओर्स्टेड का प्रयोग बताता है कि जब एक विद्युत धारा एक प्रवाहकीय तार से गुजरता है तो तार के चारों ओर एक चुंबकीय क्षेत्र उत्पन्न होता है।
• इस प्रकार धारा के चुंबकीय प्रभाव की खोज ओ ओर्स्टेड ने की थी। तो विकल्प 3 सही है।

संकल्पना:

लोरेंत्ज़ बल समीकरण निम्न द्वारा दिया गया है:

\(\vec F = q\left( {\vec v \times \vec B} \right)\)

जहाँ q कण का आवेश है

v कण का वेग है

B एकसमान चुंबकीय क्षेत्र का फ्लक्स घनत्व है

विश्लेषण :

दिए गए आवेशित कण पर कार्य करने वाला चुंबकीय बल होगा:

= (-2 × 10-6) [(2î + 3ĵ) 106 × 2ĵ]

= -8 k̂ N

= 8 N ऋणात्मक z-दिशा में है।

अवधारणा:

• लोरेंत्ज़ बल : विद्युत आवेश q पर एक चुंबकीय क्षेत्र B और विद्युत क्षेत्र E में वेग v के साथ घूमने वाले मूलभूत बल को चुंबकीय लोरेंट्ज़ बल कहा जाता है।

लोरेंत्ज़ बल विद्युत बल \(q\vec E\) और चुंबकीय बल \(q\left( {\vec v \times \vec B} \right)\) का संयोजन है।

इस प्रकार लोरेंत्ज़ बल निम्न द्वारा दिया गया है:

\(F = q\left[ {\vec E + \left( {\vec v \times \vec B} \right)} \right]\)।

जहाँ q एक आवेश है, v = कण का वेग, B = चुंबकीय क्षेत्र और E विद्युत क्षेत्र है।

व्याख्या:

• चुंबकीय क्षेत्र को खोजने के लिए एम्पीयर के नियम का उपयोग किया जाता है।
• बायोट सैवर्ट नियम एक धारा तत्व के कारण चुंबकीय क्षेत्र को खोजने के लिए मूलभूत नियम है।
• क्रमशः चुंबकीय और विद्युत क्षेत्र 'B ’और 'E’ की उपस्थिति में वेग 'v’ के साथ चलने वाले एक आवेश 'q’ पर कुल बल को लोरेंत्ज़ बल कहा जाता है। तो विकल्प 3 सही है।
• विद्युत परिपथ में धारा खोजने के लिए किरचोफ़ के नियम का उपयोग किया जाता है।